研究了从3/2 +Σ*超子过渡到基态Λ超子的三种电磁形式。 在低能状态下，可以从Σ*超子到Λ的Dalitz衰变和加上一个电子-正电子对推论出过渡形式因子的组合。 指出了如何借助Λ的自分析弱衰变获得更多信息。 特别地，显示出这些过渡形状因子在该运动学区域中已经是复杂的量。 这种测量在Hyperon工厂是可行的，例如反质子和离子研究设施（FAIR）。 在较高的能量下，可以在电子-正电子碰撞中测量跃迁形状因数。 过渡形状因子与衰减分布和微分截面有关。 使用弥散理论，用于Σ*到Λ过渡的低能电磁形状因数与

在DESY实验室，通过HERMES光谱仪研究了27.6 GeV正电子和电子束从横向极化氢靶上的散射，研究了Ï介子的硬排他性电产生。 测量相对于横向质子极化的横截面的单旋不对称性的五个方位调制的幅度。 它们是在整个运动学区域以及光子虚拟度和动量传递到核子的两个单元中确定的。 同样，将不对称振幅分为纵向和横向分量。 将这些结果与包含介子极贡献的现象学模型进行比较。 在此模型中，数据有利于正过渡形状因数。

我们在双标签模式下研究过程e + e-→e +e-η'，并首次测量动量传递中的γ⋆γ⋆→η'过渡形状因子Fη'（Q12，Q22） 范围2 <Q12，Q22 <60 GeV2。 该分析基于一个数据样本，该数据样本对应于在PEP-II e + e-对撞机与BABAR检测器在质心能量接近10.6 GeV时收集到的约469 fb-1的综合光度。

提出了利用KLOE实验测量矢量到伪标量转换衰减ϕ→π0e+ e-的方法。 从DAΦNEe + e-对撞机收集的s-mϕ处1.7 fb -1的e + e-碰撞的数据集中选择了约9500个信号事件。 这些事件用于执行过渡形状因子| Fϕπ0（q2）|的第一次测量。 并计算出衰变的分支比：BR（ϕ→π0e+ e-）=（1.35±0.05-0.10 + 0.05）×10-5。 与以前的测量相比，结果显着改善