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搜索资源列表

  1. 光学频率波长快速转换器

  2. 实现光学频率 波长 光子能量等常用相关光学参数的快速转换读取。

  3. 所属分类：其它

    • 发布日期：2012-12-04
    • 文件大小：280kb
    • 提供者：ouyang_yang

  1. 光子能量与波长频率之间的换算.nb

  2. mathematica 光子能量与波长频率之间的换算.nb

  3. 所属分类：数据库

    • 发布日期：2016-05-07
    • 文件大小：13kb
    • 提供者：sinat_25920009

  1. 原子物理学习题答案 1.1 电子和光子各具有波长0.20nm,它们的动量和总能量各是多少 解:由德布罗意公式,得:

  2. 原子物理学习题答案 1.1 电子和光子各具有波长0.20nm,它们的动量和总能量各是多少 解:由德布罗意公式,得: 1.2 铯的逸出功为1.9eV,试求: (1)铯的光电效应阈频率及阈值波长;(2)如果要得到能量为1.5eV的光电子,必须使用多大波长的光照射 解:(1)...

  3. 所属分类：专业指导

    • 发布日期：2009-03-03
    • 文件大小：748kb
    • 提供者：liang790060343

  1. 在所有波长、频率或光子能量范围内工作的材料的构造方法

  2. 这项研究工作的主要目的是减少任何给定元素，化合物或材料的功函数。 为了降低给定材料的功函，我们必须减小导带和价带之间的带宽。 因为根据功函数的定义，需要从原子的价带上除去电子的能量的量也称为电离能。 所有这些能量取决于带宽，该带宽大于从表面去除电子所需的更大的带宽，而小于从材料去除电子所需的带宽和更少的能量。 在这项工作中，我们试图给出一个理论模型或关系，即如何通过在原子上施加外部压力并掺杂具有屏蔽或屏蔽作用的材料来降低材料的功函数。 借助该模型，我们可以提高在所有频率范围内工作的太阳能电池中使

  3. 所属分类：其它

    • 发布日期：2020-05-18
    • 文件大小：430kb
    • 提供者：weixin_38606294

  1. 相对于B¯→Dμ−ν¯μ的B¯→Dτ-ν¯τ软光子校正

  2. 我们评估相对于B¯0→D + μ−ν¯μ和B−→D0μ−的长距离电磁（QED）对B¯0→D +τ-ν¯τ和B−→D0τ-ν¯τ的贡献 在标准模型中分别为。 我们指出，对比率R（D +）和R（D0）的QED校正不可忽略，这与人们期望在两个分支分数的比率中几乎抵消了辐射校正的预期相反。 原因是长距离QED校正取决于子粒子的质量和相对速度。 我们发现，对于在20-40 MeV范围内削减的软光子能量，R（D +）τ/μ和R（D0）τ/μ的理论预测可以分别放大约4％和约3％。

  3. 所属分类：其它

    • 发布日期：2020-04-23
    • 文件大小：341kb
    • 提供者：weixin_38580759

  1. 平面沟道中单光子发射的完整处理

  2. 对于以周期性势运动的超相对论粒子，发现了狄拉克方程的近似解，该势仅依赖于一个坐标，该坐标垂直于入射粒子动量的最大分量。 例如，我们采用这些解决方案来计算在硅的（110）平面之间发现的平面电势中捕获的正电子和电子的辐射发射。 这使我们可以与Baier，Katkov和Strakhovenko的半经典方法进行比较，该方法包括自旋和光子后坐力的影响，但忽略了横向运动的量化。 对于高能电子，使用找到的波函数计算出的角积分光子能谱的高能部分不同于使用半经典方法计算出的相应部分。 然而，对于较低的粒子能量，发

  3. 所属分类：其它

    • 发布日期：2020-04-21
    • 文件大小：634kb
    • 提供者：weixin_38656142

  1. 从暗物质an灭恢复的光子光谱，可实现中等和较窄的能量分辨率

  2. 由于电弱的Sudakov对数和Sommerfeld效应，弱相互作用的TeV尺度暗物质粒子χ0进入光子的an没截面受到大量子校正的影响。 我们从窄光子能量分辨率的情况出发，扩展了以前的工作，在最大光子能量Eγ= mχ附近恢复了χ0χ0→γ+ X中的半包容性光子能谱。 阶数为M W 2 / m的E resγ$$ {E} _ {\ mathrm {res}} ^ {\ gamma} $$ {m} _W ^ 2 / {m} _ {\ chi} $$ 到阶为E resγ〜m W $$ {E} _ {\ m

  3. 所属分类：其它

  1. 质子的光子束不对称Σ和光生

  2. 报道了从η和η'介子的质子产生光产生的线性偏振光子束不对称度Σ的测量。 由相干致辐射产生的线性极化标记光子束入射到CEBAF大接收光谱仪内的低温氢靶上。 给出了入射光子能量从1.070 GeV到1.876 GeV的γp→ηp反应的结果，从γp→η′p反应的1.516到1.836 GeV的结果给出了。 对于γp→ηp，此处报告的数据将测量范围大大扩展至更高的能量，并且与该可观察的接近阈值的少数先前发表的测量结果一致。 对于γp→η'p，获得的结果与该可观察的接近阈值的少数先前发表的测量结果一致，而

  3. 所属分类：其它

  1. 多光子对生产中的调制效应

  2. 我们研究了在量子动力学形式学中具有调制幅度的振荡场中电子-正电子对的产生过程。 通过比较在有和没有调制的情况下振荡场中的数密度，我们发现当光子能量刚好达到阈值时，由于调制导致的频移可以使成对生产率提高几个数量级。 我们还在具有子周期结构的脉冲序列中检测到相同的效果。 我们证明，由于调制效应，频率阈值可以通过脉冲序列的频率降低。 我们还发现，当调制效果最大化时，N脉冲序列的动量分布可以达到单个脉冲的N2倍的最大值，并且作为脉冲数的函数的数字密度遵循幂定律，指数为1.6。

  3. 所属分类：其它

    • 发布日期：2020-04-07
    • 文件大小：429kb
    • 提供者：weixin_38514523

  1. E = 1.152至1.876 GeV的反应Îpppâpω中的光子束不对称α

  2. 对于从1.152至1.876 GeV的光子能量，报道了反应γ→p→ωp中的ω光产生的光子束不对称Σ测量。 数据是使用线性偏振标记的光子束，低温氢靶标和杰斐逊实验室B厅的CLAS光谱仪获取的。 获得的测量结果显着增加了该可观察数据库的大小，将覆盖范围扩展到了更高的能量，并解决了以前发布的数据中的差异。 这些新结果与基于手性夸克模型和动态耦合通道模型的预测的比较表明，t通道介子交换与s和u通道贡献之间干扰的重要性，强调了对所包含核子共振的敏感性 在那些描述中。 与Bonn–Gatchina偏波分析的

  3. 所属分类：其它

  1. （2380）区域中极化光子对氘核的光分解作用

  2. 我们报道了在光子能量范围420 <Eγ<620MeV中氘核光解体（γ→d→pn）的束自旋不对称性的首次大接受度测量。 该测量结果为Δ共振以上的光崩解机理和最近发现的d⁎（2380）六夸克的光耦合提供了重要的新约束。

  3. 所属分类：其它

    • 发布日期：2020-04-03
    • 文件大小：465kb
    • 提供者：weixin_38582685

  1. 在虚光子能量中占很大比重的DIS中产生的钾离子的K乘K乘K比

  2. 在深部非弹性散射中测量K−超过K +的倍数比，这是首次携带大量虚拟光子能量z的钾离子。 数据是通过COMPASS合作使用160 GeV的μ子束和等量的$ ^ {6} $ LiD目标获得的。 通过要求Q2> 1（GeV / c）2（对于光子虚拟性）和W> 5GeV / c2（对于产生的强子系统的不变质量），可以确保深非弹性散射的状态。 Kaons的动量范围为12 GeV / c至40 GeV / c，从而将Bjorken-x的范围限制为0.01 0.75，研究了倍数比的z相关性。

  3. 所属分类：其它

    • 发布日期：2020-03-25
    • 文件大小：606kb
    • 提供者：weixin_38628362

  1. 回顾1987A超新星对暗光子的约束

  2. 我们从超新星1987A的观测结果中重新考察了质量低于100 MeV的暗光子的约束条件。 如果产生足够数量的暗光子，它们就会减少以中微子形式发出的能量，这与观测结果相矛盾。 在这种环境下，我们首次包括了有限的温度和密度对动力学混合参数，的影响。 这导致with的约束随着暗光子质量低于约15 MeV而减弱。 对于large足够大的值，众所周知，暗光子可以在超新星内部被重新吸收。 由于重吸收过程的速率随着暗光子能量的增加而降低，因此我们指出，能量高于维恩峰的暗光子可以逃逸而不会发生散射，对能量损失的贡

  3. 所属分类：其它

  1. 单光子的产生助力实现大规模分布式量子计算网络

  2. （来源：MIT News） 剑桥大学的研究人员开发了一种通过在专门设计的发光二极管（LED）中移动单电子来产生单光子的新技术。这项技术发表在《自然通信》杂志上，可以帮助发展新兴的量子通信和量子计算领域。   光子源的重要性 单个光子（光的基本粒子）可以承载数百公里的量子信息。因此，可以产生单个光子的光源是许多量子技术中的重要组成部分。到目前为止，研究实验室已经利用半导体中的自组装量子点（Quantum Dots ）和金刚石中的结构缺陷制成了单光子源。由于这些点和缺陷的形成是一个随机过程，因此很难

  3. 所属分类：其它

    • 发布日期：2021-01-06
    • 文件大小：161kb
    • 提供者：weixin_38534683

  1. light-matter-interaction-energy-diagrams:允许您创建简单的光-质相互作用能图。 包括您的量子状态和状态之间的光子耦合。 非线性光学的理想选择-源码

  2. 能级图：物质光电子相互作用图 允许您创建定义明确且简单的光物质相互作用能图。 包括量子态和状态之间的光子能量（耦合）。 通常是非线性光学和光物质相互作用的理想选择。 如何使用此代码： 这段代码是使用MATLAB（2020a版）编写的。 在您的计算机上下载MATLAB或在线尝试MATLAB 转到MATLAB File Exchange注册/登录（ ）。 这个社区有很多很棒的MATLAB代码！ 下载“ arrows.m”代码（脚本）：FrançoisBeauducel（2021）。 箭头：广

  3. 所属分类：其它

    • 发布日期：2021-03-15
    • 文件大小：21kb
    • 提供者：weixin_42097967

  1. 光子能量、频率、波数、波长转换简表

  2. 如果激光辐射以光子能量或波数表示，其频率与波长究竟是多少？可从简单的公式推出这些因数，但对照下表，读出所需的参数则容易得多。

  3. 所属分类：其它

    • 发布日期：2021-02-25
    • 文件大小：322kb
    • 提供者：weixin_38725734

  1. 用157 nm激光制作的光子晶体光纤法布里珀罗传感器

  2. 157 nm准分子激光用于微加工具有单光子能量高,峰值功率高,材料吸收系数高,分辨率高等优点。利用157 nm激光微加工的方法,在光子晶体光纤上融切出微小矩形孔,从而构成腔长为45.6 μm的微光纤法布里珀罗干涉腔,得到的干涉条纹平滑,衬比度约为26 dB,并从激光与石英材料的相互作用上分析了形成较好干涉条纹的原因。把这种微腔应用于应变测量,在550 μm范围内,腔长增量相对于应变的灵敏度为0.32 nm/μm,线形度达0.9994。实验证明该微腔对温度不敏感,800 ℃范围内腔长变化仅20 n

  3. 所属分类：其它

  1. 混合光子晶体等离子激元纳米微腔

  2. 构建了一种三层混合光子晶体等离子体激元结构，分别为金属银(Ag)层，低折射率二氧化硅(SiO2)层和二维光子晶体层。这种混合光子晶体等离子体激元结构具有明显的横磁模(TM)模式带隙。在二维的光子晶体层的中心引入一个单元胞缺陷，形成缺陷腔结构。这种纳米尺度的光子晶体等离子体微腔的体积远小于传统介质的光学微腔，光子能量可以很好地被局域到低折射率层，实现了深亚波长尺度下的对光的限制。通过改变该混合光子晶体等离子激元结构的参数，利用三维时域有限差分(3D-FDTD)方法，分析了这种混合光子晶体等离子微腔

  3. 所属分类：其它

  1. 4T-PPD-APS光子辐射响应特性分析

  2. 分析了含有4个晶体管的钳位光电二极管有源像素传感器（4T-PPD-APS）的结构特点以及γ射线光子在像元内的能量沉积过程。通过建立传感器像元及像素阵列仿真计算模型，并结合γ射线辐射响应实验，对有源像素传感器（APS）在不同光子能量及不同放射性水平条件下的响应特性进行了研究。研究结果表明：γ光子在光电二极管空间电荷区内沉积能量并形成扩散光电流是APS发生光子响应现象的根本原因；像素值的平均值随剂量率的增大呈先增大后趋于饱和的趋势；当典型事件区域内出现多个峰值时，像素值的统计值不能准确反映辐射场放射

  3. 所属分类：其它

  1. &nbsp;量子思想探讨能量和参考系的关系

  2. 当前，物理思想中的能量守恒是工程运用与理论计算中的一个重要思想，在牛顿的绝对时空中，能量守恒被广泛运用。当光量子理论出现以后，根据普朗克等人的理论，光子能量只与频率有关，由于电磁波的多普勒效应，能量似乎会因参考系的改变而改变。在简化模型的基础上展开讨论，以没有质量的光子为例，并运用当前被广泛承认的相对论的基本假设，在量子的基础上运算参考系改变对能量的影响，通过计算，文中认为，能量总和不会随参考系的改变而改变，当前常用的光子能量公式E=Hν不能表征光子的总能量。

  3. 所属分类：其它

    • 发布日期：2021-01-30
    • 文件大小：544kb
    • 提供者：weixin_38513665
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