在AdS3 / CFT2对应关系中，我们发现了一些保形场论（CFT）状态，这些状态没有按Bañados几何进行大量描述。 通过比较分别从全息方法和CFT中的复制方法获得的纠缠/Rényi熵的中心电荷顺序，我们详细说明了CFT状态为几何形状的约束，即具有双重Bañados度量。 我们发现，几何CFT状态通过将量子Korteweg-de Vries层次简化为经典对应形式来满足Bohr的对应原理。 我们将满足几何约束的CFT状态称为几何状态，否则将其称为非几何状态。 我们给出了几何状态和非几何状态的示

我们为$$（1 + 1）$$（1 + 1）维共形场理论（$$ CFT_ {1 + 1} $$ CFT1 +）中不相交区间的时间相关混合状态的协变全息纠缠负性进行了构造 1）对偶非静态$$ AdS_3 $$ AdS3几何。 将我们的建议应用于$$ CFT_ {1 + 1} $$ CFT1 + 1的双重混合到大块非极端和极端旋转BTZ黑洞中，可以精确地复制复制技术，从而产生较大的中央电荷限制。 我们还研究了在混合体积涉及大量黑色的热化过程中，在$$ CFT_ {1 + 1} $$ CFT1 + 1对

我们考虑通过将非局部多迹线源添加到定义真空状态的欧氏路径积分中而定义的CFT状态。 对于全息理论，我们认为这些状态与引力理论中的状态相对应，具有良好的半经典描述，但与从单迹线源定义的状态相比，其体积纠缠结构更为笼统。 我们表明，在大N的领先顺序下，任何这种状态的纠缠熵与适当的单迹有效源定义的另一种状态的纠缠熵完全相同； 因此，如果对于CFT的单迹线状态，前导纠缠熵是几何的，那么对于所有多迹线状态，它们的几何关系也是几何的。 接下来，我们考虑对CFT纠缠熵的1 / N校正的摄动计算，证明它们显示出

我们在具有较大中心电荷c的二维共形场理论（CFT）中使用Holevo信息来区分微状态与基础热状态。 从全息图的角度来看，热态的CFT微态在anti-de Sitter空间中是双至黑洞微态几何。 最近发现，全息霍夫信息显示了在短和长间隔区域的平稳行为。 这表明通过在一个较小的区域进行测量，黑洞的微状态与热状态是无法区分的，并且在一个区域中，其大小可与整个系统媲美，从而可以完美地区分黑洞。 在这封信中，我们证明了通过包括规范合奏或微规范合奏热状态下CFT的真空和非真空共形族的1 / c校正来解除高原

可以通过SU（2）Chern–Simons理论在穿孔2球面上对量子孤立视界进行建模。 我们展示了如何在每次穿刺处产生局部二维共形对称性，从而在满足Kac-Moody代数的水平线上产生了无限的新可观测量集。 通过孤立的水平边界条件，我们根据在穿孔盘边界上定义的Kac-Moody代数的零模来表示重力通量自由度。 通过这种方式，我们的构造对CFT /重力对应关系的精确概念进行了编码。 代数中的高阶模态表示新的非几何电荷，可以用自由物质场的自由度表示。 在计算系统的CFT分区函数时，这些新状态会诱发一个