大量的玻色子Z0和W±的生产可以提供一个很好的工具来研究冷核物质的影响以及相对于高能核中的质子的质子分布函数（PDFs）的核Parton分布函数（nPDFs）的修改 大型强子对撞机以及重离子碰撞（HIC）中的反应具有更高的质心能量，可用于未来的对撞机。 在本文中，我们在扰动框架下计算了矢量玻色子及其核修饰因子在sNN = 63 TeV的p + Pb碰撞和sNN = 39 TeV的Pb + Pb碰撞中的速度和横向动量分布 QCD通过使用nPDF的三个参数化集：EPS09，DSSZ和nCTEQ。 发

根据强子中胶子密度与在强子-核碰撞最终状态下测得的粒子多样性之间存在的关系，我们系统地研究了不同物质中最简单的稀子强子-烟气中胶子密度的波动。 大小和各种速度。 我们认为胶子分布的小尾数和大尾数呈现普遍特征，这应转化为在高能质子-核碰撞或深部非弹性散射的最终状态下测得的粒子多样性 在未来的电子对撞机上。 我们提出了稀有事件的简单物理图，这些事件填充了多样性分布的尾部，这使我们能够导出描述这些普遍行为的分析公式，并将它们与蒙特卡洛模拟的结果进行比较。

在本文中，我们将重审重离子碰撞时γγ相互作用中的双矢量介子产生，并首次提出了质子-核和质子-质子碰撞中ρρ和J /ΨJ/Ψ产生的预测。 为了获得超外围强子碰撞中双矢量生成的速度分布和总横截面的实际预测，我们考虑了低能量时γγ→VV横截面的描述及其在大能量时的行为，这些与 彩色偶极之间的胶子相互作用。 我们的结果表明，双重γ产生主要由γγ→VV截面的低能行为决定。 相反，对于双J /Ψ产生，与高能量QCD动力学描述相关的贡献显着，主要是在pp碰撞中。 显示了RHIC，LHC，FCC和CEPC–SP

我们使用微观强子输送（JAM）模型分析了sNN = 5GeV时Au + Au碰撞中净质子和净重子分布的累积量的速度和横向动量依赖性。 为了研究重离子碰撞中平均场势和状态方程（EoS）的软化对净质子（重子）波动的影响，计算采用两种不同的模式进行。 通过在两体散射中实现吸引轨道并引入系统的减压，可在模型中实现EoS的软化。 通过将两种模式的结果与默认级联的结果进行比较，我们发现平均场势和EoS的软化对速度分布（dN / dy）和净质子（重子）多重分布的形状有很大影响 。 从所有三种模式计算的净质子（

我们使用新模型对传入质子的Fock状态研究质子-铅碰撞。 质子经历的碰撞次数选择质子的适当Fock状态，从而生成 p p 的倍数。 类似于Math>的速度分布。 我们将 p p 最大熵分布作为输入，以移动各自的质心速度并减小 可用能量。 一个对比