计算开放式重夸克生成的“最佳”分解因子比例μ0。 我们发现最优值为μF=μ0≃0.85pT2+ mQ2; 一种选择，使我们可以恢复对数对数（αslnμF2ln（1 / x））n校正（在LHC能量上通过ln（1 / x）的大值增强）并将其移动到输入的parton分布中，PDF（ x，μ02）。 除了对于单个包含横截面的结果（对应于观察到的重夸克横向动量pT），我们还确定了可测量非平面性的过程的尺度； 即，可以通过实验确定夸克和反夸克之间的方位角的事件。 此外，我们讨论了NLO和更高阶的2→2子过

Dijet，dihadron，hadron-jet角相关已被认为是相对论核碰撞中横向动量展宽效应的重要探测器。 当在重碰撞中产生的一对高能射流穿越重离子碰撞中产生的夸克胶子等离子体时，由于与Sudakov对数相关联的真空软胶子辐射和介质引起的横向动量，它们变得不相关 扩大。 首次，我们采用系统的恢复形式主义，建立了基线计算来描述pp和外围AA碰撞中的二面体和强子-射流角相关性数据，而中度影响可忽略不计。 我们证明，可以从AA碰撞中观察到的角度去相关中提取出介质诱导的增宽2以及所谓的射流淬灭参数q

我们考虑在强子碰撞中产生一对重夸克（QQ）。 当重夸克对的横向动量qT远小于其不变质量时，QCD摄动扩展受到必须对所有阶数求和的大对数项的影响。 从无色高质系统（如矢量或希格斯玻色子）的hadro生产的更简单情况中，此行为是众所周知的。 就QQ的生产而言，最终状态的夸克带有色电荷，并负责附加的软辐射（通过直接发射和对初始状态辐射的干扰），这使得对数增强项的评估变得更小。 qT区域。 我们介绍了对数贡献的全序恢复结构，其中包括由于软广角辐射而导致的颜色流演化因子。 关于产生的重夸克的运动学变量，