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  1. 一种用N+1个IO口实现的N×N矩阵式键盘

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  3. 所属分类：其它

    • 发布日期：2010-04-14
    • 文件大小：246kb
    • 提供者：qu106

  1. k-nn对iris.data的分析

  2. k-nn classifier to the iris.data use different proportation for training data and testing data

  3. 所属分类：其它

    • 发布日期：2010-05-10
    • 文件大小：1kb
    • 提供者：a874785

  1. k-nn对australia.data的分析

  2. matlab 环境下 use k-nn classifier to australia.data use differernt proportation for training data and testing data

  3. 所属分类：其它

    • 发布日期：2010-05-10
    • 文件大小：9kb
    • 提供者：a874785

  1. ARM学习资料nnARM学习资料nn

  2. ARM学习资料nn很好的，全部中文。。。。。。。。。。。。

  3. 所属分类：硬件开发

    • 发布日期：2010-05-29
    • 文件大小：70kb
    • 提供者：lxfxqw

  1. 全部神经网络。NN全书程序夹NN全书程序夹

  2. NN全书程序夹NN全书程序夹NN全书程序夹

  3. 所属分类：网络基础

    • 发布日期：2010-07-29
    • 文件大小：669byte
    • 提供者：W137851

  1. 分支定界K-NN算法-paper

  2. 分支定界K-NN算法-paper.pdf

  3. 所属分类：其它

    • 发布日期：2011-03-07
    • 文件大小：302kb
    • 提供者：weining321

  1. 有助于设计HMM，NN和VQ的C语言代码。它是开放源码

  2. 有助于设计HMM，NN和VQ的C语言代码。它是开放源码

  3. 所属分类：C++

    • 发布日期：2011-10-22
    • 文件大小：732kb
    • 提供者：freeben09

  1. NN-K578WFS,NN-K538WFS 线路图

  2. 松下微波炉 NN-K578WFS 线路图 包括薄膜开关线路图 很难找的

  3. 所属分类：制造

    • 发布日期：2017-09-30
    • 文件大小：1mb
    • 提供者：jayee401

  1. 在$$ \ sqrt {s _ {\ mathrm {NN}}} $$ sNN = 5.02 TeV的p–Pb碰撞中产生中性介子和$$ \ eta $$η介子

  2. 通过ALICE实验，在$$ \ sqrt {s _ {\ mathrm {NN}}} $$ sNN = 5.02 TeV的非单次衍射p–Pb碰撞中测量了中性介子和$$ \ eta $$η介子不变差分产 在CERN LHC。 该分析利用PHOS和EMCal量热仪以及光子转换方法结合了三个互补光子测量的结果。 包含中间产量的$$ \ pi ^ {0} $$π0和$$ \ eta $$η介子的不变差分产量在$ 0.3 4 $$ \ hbox {GeV} / c $$ GeV / c at $ 0.4

  3. 所属分类：其它

  1. $$ \ sqrt {s_ {NN}} = 5.02 $$ sNN = 5.02 TeV的p–Pb碰撞的热模型描述

  2. 在热模型中，使用具有精确奇异守恒性的规范方法，研究了在p $ -Pb碰撞中以$$ \ sqrt {s_ {NN}} = 5.02 $$ sNN = 5.02 TeV获得的ALICE数据。 化学沉淀温度除最低多重性仓外，与中心温度无关，其值接近160 MeV，但与在$$ \ sqrt {s_ {NN}} = 2.76 $$ sNN =的Pb-Pb碰撞中获得的值一致。 2.76 TeV。 奇数非平衡因子$$ \γ_s$$γs的值以从0.9到0.96的多重性缓慢增加，即它总是非常接近完全化学平衡。

  3. 所属分类：其它

    • 发布日期：2020-04-29
    • 文件大小：719kb
    • 提供者：weixin_38722721

  1. ATLAS的$$ \ sqrt {s _ {_ \ text {NN}}} = 5.02 $$ sNN = 5.02 Tev时，Pb + Pb碰撞中的及时和非及时$$ J / \ psi $$ J /ψ椭圆流 探测器

  2. 在$ \ sqrt {s _ {_ \ text {NN}}} = 5.02的Pb + Pb碰撞中，在Dimuon衰减通道中测量了瞬态和非瞬态$$ J / \ psi $$ J /ψ的椭圆流。 $$ sNN = 5.02 $$ \ text {TeV} $$ TeV，LHC处的ATLAS探测器具有0.42〜\ mathrm {nb} ^ {-1} $$ 0.42nb-1的综合亮度。 提示信号和非提示信号使用二维质量同时拟合的不变质量和伪子系统的伪适当衰减时间从$$ J / psi $$ J /

  3. 所属分类：其它

  1. 即时和非即时$$ \ hbox {J} / \ psi $$ J /ψ产生和在$$ \ mathbf {\ sqrt {{s} _ {_ text { NN}}} = 5.02} $$ sNN = 5.02 TeV

  2. 提出了在核子-核子质心能量$$ \ sqrt {s_text {NN}} = 5.02 $$ sNN = 5.02 TeV的质子-铅碰撞中快速产生的美丽强子产生的量度。 考虑了美强子进入$$ \ hbox {J} / \ psi $$ J /ψ的半包容衰减通道，其中$$ \ hbox {J} / \ psi $$ J /ψ介子在 中速时的双电子衰减通道，直至横向动量为1.3 GeV / c。 $$ \ hbox {b} \ bar {\ hbox {b}} $$ bb′中间快度时的生产横截面，

  3. 所属分类：其它

  1. 在s N N = 5.02 $$ \ sqrt {s _ {\ mathrm {NN}}} = 5.02 $$ TeV中中心Pb-Pb碰撞中D介子椭圆流的事件形状工程

  2. 利用事件形状工程（ESE）技术测量了瞬态D介子的产生量及其椭圆流量系数v 2，该技术适用于中部中心点（中心点级别为10–30％和30–50％）的Pb-Pb碰撞。 每个核子对的质心能量NN = 5.02 $$ \ sqrt {s _ {\ mathrm {NN}}} = 5.02 $$ TeV，LICE处装有ALICE检测器。 ESE技术可以根据碰撞中软颗粒产生的方位各向异性来对属于同一中心的事件进行分类。 报告的测量值使我们有机会研究夸克-胶子等离子体中夸克的动力学，并提供有关它们参与介质集体

  3. 所属分类：其它

  1. 在sNN = 8.16 $$ \ sqrt {s _ {\ mathrm {NN}}} = 8.16 $$ TeV的p-Pb碰撞中，向前和向后快速的包容性J /ψ产生

  2. 在每个核子-核子碰撞的质心能量sNN = 8.16 $$ \ sqrt {s _ {\ mathrm {NN}}} = 8.16 $$ TeV的p-Pb相互作用中研究了包容性J /ψ产生。 CERN LHC的ALICE检测器。 J /ψ介子通过质子快速中心区间2.03 <y cms <3.53和-4.46 <y cms <-2.96的衰变重建为一个介子对，其中正和负y cms是指 p方向和Pb方向。 横向动量覆盖范围是p T <20 GeV / c。 在本文中，

  3. 所属分类：其它

  1. 来自美强子衰变的电子的椭圆流是从$$ \ sqrt {s_ \ mathrm {NN}} = 2.76 \ \ hbox {TeV} $$ sNN = 2.76TeV的Pb–Pb碰撞数据中提取的

  2. 我们提出了在每个碰撞核子对的质心能量中心处，在半中心Pb-Pb碰撞中，来自美丽强子衰变的电子的椭圆流的计算，表示为$$ \ sqrt {s_ \ mathrm {NN}} $ $ sNN，为2.76 TeV。 通过减去半椭圆形Pb-Pb碰撞中$$-sqrt {s_ \ mathrm {NN}} = 2.76 \的重味强子衰变中的电子椭圆流中的椭圆夸克贡献，可以得到结果。 hbox {TeV} $$ sNN = 2.76TeV最近由ALICE合作公开发布。

  3. 所属分类：其它

    • 发布日期：2020-04-20
    • 文件大小：766kb
    • 提供者：weixin_38560107

  1. $$ \ text {Pb--Pb} $$ Pb--Pb碰撞在$$ \ sqrt {s_ \ mathrm {{NN}}} = 2.76 \ hbox {TeV} $$ sNN = 2.76TeV

  2. 使用CERN LHC处的ALICE检测器获得$$ \ hbox {K} / \ pi $$ K /π，$$ \ hbox {p} / \ pi $$ p /π和K / p波动的初步结果。 $$ \ text {Pb--Pb} $$ Pb--Pb在$$ \ sqrt {s_ \ mathrm {{NN}}}上的中心度函数= 2.76 \ hbox {TeV} $$ sNN = 2.76TeV 。 可观察到的$$ \ nu _ {\ mathrm {dyn}} $$νdyn，它是根据粒子多重分布

  3. 所属分类：其它

    • 发布日期：2020-04-17
    • 文件大小：933kb
    • 提供者：weixin_38664556

  1. N = 5.02 $$ \ sqrt {s _ {\ mathrm {NN}}} = 5.02 $$ TeV在p-Pb碰撞中的W和Z玻色子产生

  2. W和Z玻色子的产生是通过质子-铅碰撞中的质子-铅碰撞通过s NN = 5.02 $$ \ sqrt {s _ {\ mathrm {NN}}} = 5.02 $$ TeV在大型强子对撞机上与ALICE一起测量的。 探测器。 该测量覆盖了向后（-4.46 10 GeV / c时W玻色子衰变产生的μ的产生截面和电荷不对称性。 将结果与理论计算（包括和不包括parton分布函数的核修饰）进行比较。 还研究了W玻色子的产生与碰撞中心性的关系：发现W玻色子衰变的介子截面与不确定性内二元核子-核子碰撞的平

  3. 所属分类：其它

    • 发布日期：2020-04-09
    • 文件大小：687kb
    • 提供者：weixin_38524472

  1. XeXe碰撞中s N N = 5.44 $$ \ sqrt {s _ {\ mathrm {NN}}} = 5.44 $$ TeV中的带电粒子核修饰因子

  2. 在|η|内具有假快速性的带电粒子的差分产率 在s N N = 5.44 $$ \ sqrt {s _ {\ mathrm {NN}}} = 5.44 $$ TeV的情况下，使用氙-氙（XeXe）碰撞测量<1。 LHC的CMS实验于2017年收集了对应于3.42μb-1的综合亮度的数据。 据报道，屈服强度是碰撞中心和横向动量p T的函数，从0.5到100 GeV。 在校正质心能量之差后，使用先前报告的来自s = 5.02 $$ \ sqrt {s} = 5.02 $$ TeV的质子-质子碰

  3. 所属分类：其它

    • 发布日期：2020-04-09
    • 文件大小：744kb
    • 提供者：weixin_38703669

  1. 在s N N = 2.76 $$ \ sqrt {s _ {\ mathrm {NN}}} = 2.76 $$ TeV的中心Pb-Pb碰撞中，小半径射流形状的中等修正

  2. 我们在s N N = 2.76 $$ \ sqrt {s _ {\ mathrm {NN}}} = 2.76 $$ TeV的情况下，针对中心Pb-Pb碰撞中的基于轨迹的喷气机，提出了一套新的喷气机形状观测值的测量。 射流形状的集合包括第一径向力矩或角度g；第二径向力矩或角度g。 动量色散，p T D； 以及领先和次领先的成分轨道横向动量LeSub之间的差异。 这些观测资料提供了有关射流破碎的补充信息，并且可以限制射流-介质相互作用的理论描述的不同方面。 测量小分辨率参数R = 0.2的射流形状，

  3. 所属分类：其它

  1. 在N N = 5.02 $$ \ sqrt {{\ mathrm {s}} _ {\ mathrm {NN}}} = 5.02 $$ TeV下，Pb-Pb碰撞中D0，D +，D * +和D s +产量的测量

  2. 我们报告了在每个核子-核子对的质心能量s NN = 5.02 $$ \ sqrt {s _ {\ mathrm {NN}}} = 5.02 $$ TeV，在中心度类别中为0–10％，30–50％和60–80％。 D介子产额的测量是在中等快速度（| y | 8 GeV / c相容，而在较低p T时

  3. 所属分类：其它

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