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变形的N = 8 $$ \ mathcal {N} = 8 $$多重力学(8,8,0)
我们基于互为镜像的两个版本的脱壳多重峰(8、8、0)构建新的“弯曲” SU(4 | 1)超对称力学模型。 超群SU(4 | 1)的世界实现被视为平面N = 8 $$ \ mathcal {N} = 8 $$,d = 1超对称的变形。 使用SU(4 | 1)手性超场,我们推导了第一类(8、8、0)多重峰的不变作用,该参数化了特殊的Kähler流形。 由于我们不知道第二种(8、8、0)多重态的明显SU(4 | 1)协变超场形式主义,因此我们对这两种多重态的SU(4 | 1)不变动作进行了一般的构造
所属分类:
其它
发布日期:2020-04-22
文件大小:765kb
提供者:
weixin_38520437
变形超对称的规范旋转模型
提出了基于量具动力学(1、4、3)和半动力学(4、4、0)超多重系统的SU(2 | 1)超对称力学的新模型。 我们提出了SU(2 | 1)谐波超空间方法的新版本,该方法使构造(4,4,0)多重相互作用的Wess-Zumino项成为可能。 通过测量矩阵SU(2 | 1)谐波超场模型的U(n)等距图,可以得到d = 1 Calogero-Moser多粒子系统的新N = 4 $$ \ mathcal {N} = 4 $$扩展。
所属分类:
其它
发布日期:2020-04-21
文件大小:607kb
提供者:
weixin_38687648
D(2,1;α)超共形力学的自旋扩展
众所周知,在动力学系统的相空间中SU(2)的任何实现都可以概括为容纳异常超群D(2,1;α),这是最一般的N $$ \ mathcal {N} $ $ =共形群在一个空间维度上的4个超对称扩展。 我们通过调整与相对论性旋转粒子耦合到球对称的爱因斯坦-麦克斯韦背景相关的SU(2)生成器,构造了D(2,1;α)超共形力学的新型旋转扩展。 完整的超保形系统的角扇形对应于耦合到对称欧拉顶部的粒子的轨道运动,该运动代表了自旋自由度。 该粒子可以在两个球体上移动,也可以在Dirac单极子的外场中移动,也可
所属分类:
其它
发布日期:2020-04-05
文件大小:333kb
提供者:
weixin_38737521
从SU(2)角度看D(2,1;α)超共形力学中的耦合
从R对称子组SU(2)的角度重新考虑在一维D(2,1;α)上最一般的N = 4超共形群的动力学实现。 结果表明,R对称子代数在某些相空间中的任何实现都可以扩展为对应于D(2,1;α)的李超代数的表示。 任意数量的类型(1、4、3)和(0、4、4)的超多态与(3、4、1)或(4、4、0)的单个超多态的新颖耦合是 建造。 考虑了D(2,1;α)超共形力学,该超共形力学描述了四维和五维在极端Reissner-Nordström-AdS-dS黑洞的地平线附近传播的超粒子。 参数α链接到宇宙常数。
所属分类:
其它
发布日期:2020-03-30
文件大小:395kb
提供者:
weixin_38545517
SU(2 | 2)超对称力学
我们介绍了一种新的非相对论N $$ \ mathcal {N} $$ = 8超对称力学,它与超群SU(2 | 2)的世界线实现相关,被视为平坦N $$ \ mathcal {N } $$ = 8,d = 1超对称。 将各种世界线SU(2 | 2)超空间构造为该超群的陪集流形,并开发了相应的超场技术。 对于壳外SU(2 | 2)多重峰(3、8、5),(4、8、4)和(5、8、3),我们构造和分析了最一般的超场和分量作用。 共同特征是与形变参数成比例的质量振荡器类型项,以及在保角情况下超保形群OS
所属分类:
其它
发布日期:2020-03-24
文件大小:891kb
提供者:
weixin_38663837
曲面空间上的SU(2 | 1)超对称力学
我们在哈密顿方法内的n维黎曼流形上呈现SU(2 | 1)超对称力学。 结构函数包括进入增压器的势能和汉密尔顿服从由流形的度量和曲率张量指定的扩展弯曲WDVV方程。 我们考虑最通用的u(2)值正电势,它包含两种类型(带有和不带有自旋变量),以前仅单独考虑。 对于真实的Kähler流形,我们构造所有可能的相互作用。 对于各向同性(so(n)不变)空间,我们为曲线WDVV方程的任何解决方案提供了允许的势能。 复制所有已知的一维SU(2 | 1)超对称模型。
所属分类:
其它
发布日期:2020-03-23
文件大小:337kb
提供者:
weixin_38719578