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  1. N = 33 $$ \ mathcal {N} = \ left（3,3 \ right）$$全息图在AdS3×（S3×S3×S1）/ℤ2上

  2. 我们考虑关于AdS3×（S3×S3×S1）/ℤ2的字符串理论，该背景支持N = 33 $$ \ mathcal {N} = \ left（3,3 \ right）$$时空超对称。 我们提出，在这种背景下，弦论是S0 /ℤ2$$ {\ mathcal {S}} _ 0 / {\ mathbb {Z}} _ 2 $$的对称乘积对偶的对偶，其中S0 $$ {\ mathcal {S} } _0 $$是四个自由费米子和一个自由玻色子的理论。 我们表明对偶性两侧的BPS光谱精确匹配。 此外，我们计算了双

  3. 所属分类：其它

    • 发布日期：2020-04-21
    • 文件大小：697344
    • 提供者：weixin_38500117

  1. 6d N = 1 0 $$ \ mathcal {N} = \ left（1,0 \ right）$$理论的字符串异常

  2. 根据异常流入，我们获得了一般6d N = 1 0 $$ \ mathcal {N} = \ left（1,0 \ right）$$理论的字符串的异常多项式。 我们的计算为最简单的6d N = 1 0 $$ \ mathcal {N} = \ left（1,0 \ right）$$理论具有E 8风味对称性的原因提供了解释，并且部分解释了一个奇怪的命理 F理论。

  3. 所属分类：其它

    • 发布日期：2020-04-18
    • 文件大小：412672
    • 提供者：weixin_38706455

  1. 使用T2HK（ν）和μ-DARν的中微子振荡基本未知变量的混合设置$$ \ left（\ overline {\ nu} \ right）$$

  2. 中微子的质量层次，CP违反和θ23的八分圆是中微子振荡的基本未知数。 为了解决所有这三个未知数，我们研究了一个装置的物理范围，在该装置中，我们用静止的μ子衰减产生的中微子（μ-DAR）代替了T2HK的中微子运行。 这种方法的优点是在中微子和反中微子模式下都具有较高的统计量，并且抗中微子运行的波束背景较低，系统性也有所降低。 我们发现，由T2HK（ν）和μ-DARν¯$$ \ left（\ overline {\ nu} \ right）$$组成的混合设置以及来自T2K和NOνA的完全曝光可以解决

  3. 所属分类：其它

    • 发布日期：2020-04-18
    • 文件大小：548864
    • 提供者：weixin_38681719

  1. D *极化与R D ∗ $$ {R} _ {D ^ {\ left（\ ast \ right）}} $$异常在quar夸克模型中

  2. B \→D ∗τν$$ \ overline {B} \至{D} ^ {\ left（\ ast \ right）} \ tau \ overline {\ nu} $$中的极化测量可用于检查 RD和RD * $$ {R} _ {D ^ {*}} $$异常的新物理解释。 在本文中，我们研究了D *和τ极化，并重点研究了新的物理学对纵向D *极化（FLD *）的比例的贡献，该模型最近由Belle协作FLD * = 0.60±0.09测量，在模型中 独立的方式，并且在每个单个的千足动物模型（R2，S

  3. 所属分类：其它

    • 发布日期：2020-04-18
    • 文件大小：1048576
    • 提供者：weixin_38706743

  1. 电磁颤振，希格斯分支和6d N = 1，0 $$ \ mathcal {N} = \ left（1，\ kern0.5em 0 \ right）$$理论

  2. 放置在A型ALE奇异点上M9平面附近的M5黄铜的物理性质表现出各种现象，这些现象引入了额外的无质量自由度。 每当两个M5麸皮重合或M5麸皮接近M9平面时，就会出现无张力弦。 这些系统不接受低能拉格朗日描述，因此需要新技术来阐明这些现象的物理原理。 M5骨架上的6维N = 1，0 $$ \ mathcal {N} = \ left（1，\ kern0.5em 0 \ right）$$世界体积理论由无质量矢量，张量和超 多重性，并具有真空模空间的两个分支，张量或超多重性中的标量场在其中接收真空期望

  3. 所属分类：其它

    • 发布日期：2020-04-18
    • 文件大小：1037312
    • 提供者：weixin_38682242

  1. B \ D *τ-ντ$$ \ overline {B} \到{D} ^ {\ left（\ ast \ right）} {\ tau} ^ {-} {\ overline {\ nu} } _ {\ tau}使用ClusterKinG的

  2. 新物理学可以在粒子衰变的运动学分布中表现出来。 定义这种分布形状的参数空间可能很大，这对理论研究和实验研究都是不小的挑战。 但是，通过使用聚类算法，可以将参数空间分解为对应于类似运动学分布的子集（簇）。 然后，可以用基准点表示聚类，这可以减少涉及的研究并简化结果的表示。 我们使用Python包ClusterKinG演示了这一概念，这是一个易于使用的用于分布集群的框架，其主要目的是使这些技术在高能物理环境中更易于访问。 例如，我们考虑B→D ∗τ-ντ$$ \ overline {B} \ to

  3. 所属分类：其它

    • 发布日期：2020-04-17
    • 文件大小：627712
    • 提供者：weixin_38670501

  1. 4d N = 1 $$ \ mathcal {N} = 1 $$ from 6d N = 1 0 $$ \ mathcal {N} = \ left（1,0 \ right）$$ on具有通量的圆环

  2. 在圆环上压缩N = 1 0 $$ \ mathcal {N} = \ left（1,0 \ right）$$理论，加上全局对称性的附加通量，我们得到N = 1 $$ \ mathcal {N} = 1 四个维度的$$超对称理论。 结果表明，对于多种通量选择，这些模型都是具有单重态场的复曲面颤动量规理论。 特别是，我们比较了从六维理论的描述推导出的异常和颤动量规理论的异常。 我们还给出了与M5骨架的一般压实对应的四维理论异常的预测，探查ℂ2 /ℤk $$ {\ mathrm {\ mathbb {

  3. 所属分类：其它

    • 发布日期：2020-04-09
    • 文件大小：905216
    • 提供者：weixin_38746166

  1. R D * $$ {R} _ {D ^ {\ left（* \ right）}} $$在保管的扭曲空间中

  2. 风味物理实验可以探测低能状态下标准模型（SM）描述的准确性，并且对以相关方式耦合到夸克和轻子的新的重规格玻色子敏感。 B介子衰减为D介子和不同的轻子风味的比率的明显异常RD * =ℬB→D ∗τν/ℬB→D ∗ℓν$$ {R} _ {D ^ { \ left（* \ right）}} = \ mathrm {\ mathcal {B}} \ left（B \ to {D} ^ {\ left（\ ast \ right）} \ tau \ nu \ right）/ \ mathrm { \

  3. 所属分类：其它

    • 发布日期：2020-04-09
    • 文件大小：1048576
    • 提供者：weixin_38738422

  1. 关于gl m n⏜$$ \ mathfrak {gl} \ widehat {\ left（\ left.m \ right | n \ right）} $$的扩展Kac-Moody代数和Calabi-Yau奇点

  2. 我们讨论一类由超级生成的顶点算子代数W mn×∞$$ {\ mathcal {W}} _ {\ left.m \ right | n \ kern0.33em \ times \ kern0.33em \ infty} $$ -每个整数自旋1、2、3，...的场矩阵。 。 。 。 代数接受与xy = z m w n的解给出的Calabi-Yau奇点上的全纯函数相对应的截断族。 我们提出了此类截断的自由域实现，从而将W N $$ {\ mathcal {W}} _ N $$代数推广到Miu

  3. 所属分类：其它

    • 发布日期：2020-04-09
    • 文件大小：580608
    • 提供者：weixin_38565221

  1. 具有半手性超场的二维N = 2，2 $$ \ mathcal {N} = \ left（2，\; 2 \ right）$$理论的动力学I

  2. 我们分析了带有半手性超场的二维二维N = 2，2 $$ \ mathcal {N} = \ left（2，\; 2 \ right）$$度量线性sigma模型的动力学。 通过计算椭圆属，我们研究了模型的真空结构。 结果与模型一致，没有使用半手性超场。 我们还表明，无论是否开启扭曲质量，半手性超场贡献的低能量有效扭曲超电势都将消失。

  3. 所属分类：其它

    • 发布日期：2020-04-07
    • 文件大小：546816
    • 提供者：weixin_38710557

  1. Oαsαt $$ \ mathcal {O} \ left（{\ alpha} _s {\ alpha} _t \ right）$$（非）MSSM顶部区域内的去耦效应

  2. 在本文中，我们针对运行中的强耦合常数（顶部-汤川耦合）计算了Oαsαt $$ \ mathcal {O} \ left（{\ alpha} _s {\ alpha} _t \ right）$$阈值校正 以及MSSM中的顶夸克质量。 这些参数以超对称尺度M SUSY呈现非解耦行为。 我们的数值分析表明，对于运行中的夸克质量，混合的QCD-Yukawa校正值的GeV值很少，而对于Yukawa顶部耦合，百分比值的范围在百分比水平范围内。

  3. 所属分类：其它

    • 发布日期：2020-04-06
    • 文件大小：533504
    • 提供者：weixin_38691669

  1. 在RK ∗ $$ {R_K} _ {{} ^ {\ left（\ ast \ right）}} $$异常的瘦夸克模型中测试最小的风味违规

  2. RK * $$ {R_K} _ {{} ^ {\ left（\ ast \ right）}} $$异常可以用树皮交换的夸克来解释。 我们研究了使这些模型遵循最小限度违反风味（MFV）原则的后果。 我们认为MFV在线性状态下，并以带电的轻子Yukawa矩阵为唯一违背轻子风味通用性的冲剂。 我们发现各种过程的约束组合-b→sμμ，b→sττ，b→sνν，bb¯→ττ$$ b \ overline {b} \到\ tau \ tau $$和b→cτν— 在这些模型中不包括MFV。

  3. 所属分类：其它

    • 发布日期：2020-04-06
    • 文件大小：632832
    • 提供者：weixin_38742291

  1. 6D N = 1，0 $$ \ mathcal {N} = \ left（1，\; 0 \ right）$$超重力的异常系数的量化

  2. 我们使用局部和全局异常消除条件对6D N = 1 0 $$ \ mathcal {N} = \ left（1,0 \ right）$$超重力理论的异常系数获得新的约束。 如果我们假设该理论在任意自旋时空和任意量规束的条件下都得到了很好的定义，那么我们将展示如何加强这些约束。 我们仅根据量规代数将约束与仅取决于量规组的整体结构的约束区分开。 我们的主要约束条件是规范组G的异常多项式的系数应为2H 4（BG;）ΛΛS的元素，其中ΛS是单模弦电荷晶格。 我们表明，最强形式的约束是在F理论压缩中实现的。

  3. 所属分类：其它

    • 发布日期：2020-04-06
    • 文件大小：922624
    • 提供者：weixin_38611877

  1. RD *，RK * $$ {R} _ {D ^ {\ left（* \ right）}}，{R} _ {K ^ {\ left（* \ right）}} $$和2HDM中的中微子质量 -III与右手中微子

  2. 鉴于类型III的两希格斯双峰模型（2HDM-III）有可能解决RD * $$ {R} _ {D ^ {\ left（* \ right）}} $$异常，而分辨率 RK * $$ {R} _ {K ^ {\ left（* \ right）}} $$赤字需要在此框架内实现新的自由度，因此我们在本文中考虑了一个统一的方案，其中低规模类型 我将跷跷板机制嵌入2HDM-III，以便容纳RD * $$ {R} _ {D ^ {\ left（* \ right）}} $$和RK * $$ {R} _ {K

  3. 所属分类：其它

    • 发布日期：2020-04-06
    • 文件大小：817152
    • 提供者：weixin_38629206

  1. R D * $$ {\ mathrm {R}} _ {{\ mathrm {D}} ^ {\ left（\ ast \ right）}} $$的标量和张量解释的含义

  2. 我们调查了标量和张量算符的含义，这些标量和张量算符提出来适应带电电流B介子衰变中的轻子风味通用性违规提示。 我们表明这些情况不可避免地导致手性增加对带电轻子磁矩和汤川耦合的贡献。 通过使用有效的场论方法，我们以模型独立的方式量化了RD * $$ {R} _ {D ^ {\ left（\ ast \ right）}} $$异常与tau g − 2和 希格斯衰变h→ττ，可以提供一种替代方案来测试这些情况。 将说明产生我们设置的具体新物理模型。

  3. 所属分类：其它

    • 发布日期：2020-04-06
    • 文件大小：1048576
    • 提供者：weixin_38537541

  1. 稀有衰变Λb→Λ1520→NK + + − $$ {\ Lambda} _b \ to \ Lambda（1520）\ left（\ to N \ overline {K} \ right）{\ ell} ^ {+} {\ ell} ^

  2. 我们研究了稀有衰变Λb→Λ1520→NK + + − $$ {\ Lambda} _b \ to \ Lambda（1520）\ left（\ to N \ overline {K} \ right）的微分衰减率。 {\ ell} ^ {+} {\ ell} ^ {-} $$，其中ℓ是轻质轻子，NK = p K − $$ N \ overline {K} = p {K} ^ {-} $$ ，n K∈0 $$ n {\ overline {K}} ^ 0 $$，因为与其他模式相比，这种衰减模式

  3. 所属分类：其它

    • 发布日期：2020-04-05
    • 文件大小：1048576
    • 提供者：weixin_38651929

  1. $$ f \ left（R \ right）$$ fR-宇宙学中的Wheeler–DeWitt方程的相似解

  2. 对于在$ f \ left（R \ right）$$ fR-引力中空间平坦的Friedmann–Lemaître–Robertson–Walker宇宙，我们编写了量子宇宙学的Wheeler–DeWitt方程。 该方程式取决于$$ f \ left（R \ right）$$ fR的函数形式。 我们选择使用$$ f \ left（R \ right）$$ fR的四个特定函数，其中经典模型的场方程可通过积分求积分和求解。 对于这些模型，我们通过确定Lie-Bäcklund变换来确定Wheeler-De

  3. 所属分类：其它

    • 发布日期：2020-04-02
    • 文件大小：849920
    • 提供者：weixin_38674115

  1. R K * $$ {R} _ {K ^ {\ left（* \ right）}} $$，带有幼体夸克和汤川coupling的起源

  2. 我们构建了一个模型，在该模型中，标准模型（SM）费米子的Yukawa耦合源于Z 2对称性的破坏并与第四类矢量类费米子混合而成。 通过添加标量幼稚夸克，它是Z 2对称下的一个弱电三重态和奇数，我们得到对链接的RK * $$ {R} _ {K ^ {\ left（* \ right）}} $$的解释 到汤川联轴器的起源。 SM费米子与the夸克的耦合是由第四族费米子介导的，预计与CKM条目和SM费米子的质量比有关。

  3. 所属分类：其它

    • 发布日期：2020-04-01
    • 文件大小：494592
    • 提供者：weixin_38687218

  1. R K * $$ {R} _ {K ^ {\ left（\ ast \ right）}} $$的第三族超荷模型和费米子质量问题的各个方面

  2. 我们提供一个模型来解释LHCb基于无异常，自发破坏的U（1）对RK和RK * $$ {R} _ {K ^ {\ left（\ ast \ right）}} $$的最近测量 F规对称，没有标准模型（SM）以外的任何铁电离子场。 该模型解释了第三族的层次沉重性和夸克混合的微小性。 第三族SM场和希格斯二重态的U（1）F电荷设置为等于它们各自的高电荷。 具有风味依赖耦合的重Z'粒子可以修改b Lγρs LμLγρρL $$ \ left [\ overline {b_L} {\ gamma} ^ {\

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    • 发布日期：2020-03-30
    • 文件大小：668672
    • 提供者：weixin_38701312

  1. N = 1的超对称背景和黑洞1 \数学{N} = \ left（1，\; 1 \ right）$$宇宙新大超重力

  2. 使用壳外Killing旋子分析，我们对N = 1、1 $$ \ mathcal {N} = \ left（1，\; 1 \ right）$$的超对称背景和黑洞解进行了系统研究 新的重力模型。 Killing向量为空的解与在N = 1 $$ \ mathcal {N} = 1 $$模型中发现的pp波解相同，但是我们发现在时间不存在的Killing向量类似的新解中 N = 1 $$ \ mathcal {N} = 1 $$的情况。 这种解决方案的一个例子是Lifshitz时空。 我们还考虑了AdS

  3. 所属分类：其它

    • 发布日期：2020-03-29
    • 文件大小：566272
    • 提供者：weixin_38630091
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